Интерференция в тонких пленках

Интерференция в тонких пленках.

 

Как ясно уже из заголовка, речь пойдет о пластинах (тонких пленках), толщина которых непостоянна. И, по существу, здесь не решается какая-то новая задача: механизм интерференции тот же, что и в случае плоскопараллельной пластине. Можно, например, зафиксировать величину угла падения q, и мы получим готовую формулу, подставив в соответствующее выражение зависимость d от координат. Обычно принимают значение q=0 - в общем виде выражение громоздко и не представляется полезным.

    n=1  q

     1    2

0       X

d0   n>1

     a

Для реальной пластины зависимость d от координат может быть какой угодно. Традиционно рассматриваются лишь некоторые частные случаи такой зависимости.

Например, пластина может иметь форму клина. У показанной на рисунке пластины толщина зависит от координаты x:

;       .

 

Для соседних максимумов, очевидно, Dk=1, и мы имеем для ширины интерференционной полосы:

;         .

 

Мы, вроде, получили новую формулу, но, оказывается, она нам знакома. Действительно, после отражения от поверхностей и преломления лучи 1 и 2 расходятся под углом q=2an, мы же при анализе интерференции волн от двух точечных источников получили для ширины интерференционной полосы выражение . Оно оказывается справедливым и в этом случае, но тут появляются некоторые проблемы.

экран

изображ.

поверхности 1   2

локализации

 линза

 

   1    2  поверхность

      локализации

 

 

 

пластина

При интерференции волн от двух точечных источников волны реально, “на самом деле” взаимодействуют, складываются на поверхности экрана. Теперь же эти волны (1 и 2) после отражения от двух поверхностей расходятся под углом q. Возникает вопрос, где же они интерферируют друг с другом или, как принято выражаться, где локализованы интерференционные полосы.

Ответ на этот вопрос поясняется рисунком. Для наблюдения интерференции отраженных от поверхностей пластины (клина) волн используется линза и экран, на котором создается изображение поверхности локализации интерференционных полос. Эта последняя образована точками пересечения продолжений луча 1 (он “начинается” от верхней поверхности пластины) и луча 2 после его преломления.