Контрольная работа по "Физика"

Содержание 

1. Расход. Уравнение расхода…………………………………….  3 - 4
2. Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости………..  5 - 9
3. Гидроаппаратура. Характерные типы, их назначение, принцип действия, конструктивные особенности……………………………..10 - 16
4. Задачи 8Л-2,6.13Н……………………………………………….
5. Список используемой литературы……………………………..

    
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 

     Расход. Уравнение расхода.

     Расходом называется количество жидкости, протекающее через живое сечение потока (струйки) в единицу времени. Это количество можно измерять в единицах объема, в весовых единицах или единицах массы, в связи с чем различают расходы: объемный Q, весовой G и массовый M.

     Для элементарной струйки, имеющей бесконечно малые площади сечений, можно считать истинную скорость υ одинаковой во всех точках каждого сечения. Следовательно, для этой струйки расход

     dQ = υdS     м³/сек,                                

     Где dS  - площадь сечения струйки;

             Весовой расход

     dG = γdQ  кГ/сек или н/сек

             и массовый расход

     dM = ρdQ = ρυdS    кГ ·сек/м    или кг/сек. 

     Для потока конечных размеров в общем  случае скорость имеет различное значение в разных точках сечения; поэтому расход должен подсчитываться как сумма элементарных расходов струек

     Q = ∫ υdS 

     Обычно  в рассмотрение вводится средняя  по сечению скорость

     υ_ср = Q/S,

     отсюда

     Q = υ_ср S.

     Основываясь на законе сохранения вещества, на предположении о сплошности (неразрывности) течения и на указанном выше свойстве трубки тока, заключающемся в ее «непроницаемости», можно для установившегося течения несжимаемой жидкости утверждать, что расход во всех сечениях элементарной струйки (рис. 1) один и тот же: 

     

     Рис. 1 Струйка 

     dQ = υ₁ dS₁ = υ₂ dS ₂ = const (вдоль струйки). 

     Это уравнение называется уравнение расхода для элементарной струйки.

     Аналогичное уравнение можно составить и  для потока конечных размеров, ограниченного непроницаемыми стенками, только вместо истинных скоростей следует ввести средние скорости, в результате 

       Q = υ_cp1 S₁= υ_cp2 S₂ = const (вдоль потока). 

     Из  последнего уравнения следует, что  средние скорости в потоке несжимаемой жидкости обратно пропорциональны площадям сечений:

     υ_ср1 / υ_ср2 = S₂ / S₁ .

     Очевидно, что уравнение расхода является  частным случаем общего закона сохранения вещества, а также условием сплошности (неразрывности) течения. 
 
 
 
 
 
 
 
 

     Уравнение Бернулли для потока реальной (вязкой жидкости).

     При переходе от элементарной струйки идеальной  жидкости к потоку реальной (вязкой) жидкости, имеющему конечные размеры  и  ограниченному стенками, необходимо учесть неравномерность распределения  скоростей по сечению, а также  потери энергии (напора). То и  другое является следствием вязкости жидкости.

     При движении вязкой жидкости вдоль твердой  стенки, например в трубе, происходит торможение потока вследствие влияния вязкости, а также благодаря действию сил молекулярного сцепления между жидкостью и стенкой. Поэтому наибольшей величины скорость достигает в центральной части потока, по  мере приближения к стенке скорость уменьшается практически до нуля. Получается распределение скоростей, подобное тому, которое показано на  рис. 2.

     Неравномерное распределение скоростей означает скольжение (сдвиг) одних слоев или  частей жидкости по другим, вследствие чего возникают касательные напряжения (напряжения трения). Кроме того, движение вязкой жидкости часто сопровождается вращением частиц, вихреобразованием и перемешиванием. Все это требует затраты энергии, ввиду чего удельная энергия движущейся вязкой жидкости (полный напор) не остается постоянной, как в случае идеальной жидкости, а постепенно расходуется на преодоление сопротивлений и, следовательно, уменьшается вдоль потока.

     Вследствие  неравномерного распределения скоростей  приходится вводить в рассмотрение среднюю по сечению скорость υ_ср , а также среднее значение  удельной энергии жидкости в данном сечении.

     Прежде  чем приступить к рассмотрению уравнения  Бернулли для потока вязкой  жидкости сделаем следующее допущение: будем считать, что в пределах рассматриваемых поперечных сечений потока справедлив основной закон гидростатики, например, в форме z + p/γ = z₀ + p₀/γ, т.е. гидростатический напор в пределах сечения есть величина одинаковая для всех точек данного сечения:

     z = p/γ = const.

     Тем самым мы предполагаем, что при  движении жидкости отдельные струйки  оказывают друг на друга в поперечном направлении такое же давление, как слои жидкости в неподвижном состоянии. Это будет соответствовать действительности и может  быть  доказано теоретически в том случае, когда течение в данных поперечных сечениях является параллельноструйным.

     Мощностью тока в данном сечении будем называть полную энергию, которую проносит поток через это сечение в единицу времени. Так как в различных точках поперечного сечения потока частицы жидкости обладают  различной энергией, то сперва выразим элементарную мощность (мощность элементарной струйки) в виде произведения полной удельной энергии жидкости в данной точке на элементарный весовой расход

     dN  = HγdQ = (z + p/γ + υ²/2g) γυdS.

     Мощность  всего потока найдем как интеграл от предыдущего выражения по всей площади  S :

     N = γ ∫ ( z + p/γ + υ²/2g) υdS,

     или, учитывая сделанное допущение,

     N = γ ( z + p/γ ) ∫ υdS + γ/2g ∫ υ³dS.

     Найдем  среднее  по сечению значение полной удельной энергии жидкости делением полной мощности потока на весовой расход.

     Используя выражение  Q = ∫ υdS, получим

     H_{cp =} N/Qγ = z + p/γ + 1/2gQ ∫ υ³dS.

     Умножив и разделив последний член на υ²_ср , получим

     H_cp = z + p/γ + ∫     / υ³_cp S ·υ²_cp / 2g = z + p/γ + α·υ²_cp / 2g,

     Где α – безразмерный коэффициент, учитывающий неравномерность распределения скоростей и равный 
 

     α =

     Если  умножить числитель и знаменатель  выражения (       ) на  ρ/2, то нетрудно убедиться, что коэффициент α представляет собой отношение действительной кинетической энергии потока в  данном сечении к кинетической энергии того же потока и в том же сечении к кинетической энергии того же потока  и в том же сечении, но при равномерном распределении скоростей.

     Для обычного распределения скоростей (рис. 2 )  коэффициент α всегда больше единицы, а при равномерном распределении скоростей  равен единице.

     

     Рис.2 Распределение скоростей в потоке жидкостей 

     Возьмем два сечения реального потока, первое и второе, и обозначим средние значения удельной энергии (полного напора) жидкости  сечениях соответственно Нср₁ и Нср₂ тогда 

     Нср₁ = Нср₂ +∑h,

     где ∑h – суммарная потеря удельной энергии (напора) на участке между рассматриваемыми сечениями.

     Используя формулу (    ), предыдущее уравнение  можно переписать так: 
 

     Это и есть уравнение Бернулли для  потока вязкой жидкости. От аналогичного уравнения для элементарной струйки идеальной жидкости полученное уравнение отличается членом, представляющим собой потерю удельной энергии (напора), и коэффициентом, учитывающим неравномерность распределения скоростей. Кроме того, скорости, входящие в это уравнение, являются средними по сечениям.

     Уравнение Бернулли  (     ) применимо  не только для жидкостей, но  для  газов при условии, что скорость их движения значительно меньше скорости звука.

     Графически  это уравнение может быть представлено диаграммой подобно тому, как это мы делали для идеальной жидкости, но с учетом потери напора. Последняя представляет собой  также некоторую высоту, которая неуклонно возрастает вдоль потока (рис. 3).

     Если  для струйки идеальной жидкости уравнение Бернулли представляет собой закон сохранения механической энергии, то для потока реальной жидкости оно является уравнением баланса энергии с учетом потерь. Энергия, теряемая жидкостью на рассматриваемом участке течения, разумеется, не исчезает бесследно, а лишь превращается в другую форму – тепловую. 
 

     

Рис. 3 Графическая иллюстрация уравнения Бернулли

для реального потока

     Правда, тепловая энергия непрерывно рассеивается, поэтому повышение температуры часто бывает практически малозаметным. Этот процесс преобразования механической  в тепловую является необратимым, т.е. таким, обратное течение которого  (превращение тепловой энергии в механическую) не возможно.

     Уменьшение  среднего значения полной удельной энергии  жидкости вдоль потока, отнесенное к единице его длины, называется гидравлическим уклоном. Изменение удельной потенциальной энергии жидкости, отнесенное к единице длины, называется пьезометрическим уклоном. Очевидно, что в трубе постоянного диаметра с неизменным распределением скоростей указанные уклоны одинаковы. 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 

     Гидроаппаратура

     Гидравлический  распределитель (гидрораспределитель) — устройство, предназначенное для управления гидравлическими потоками в гидросистеме с помощью внешнего воздействия (сигнала).

     Рис. 4. Условное графическое обозначение трёхпозиционного четырехлинейного гидрораспределителя с ручным управлением

     

       

     Назначение  гидрораспределителей

     Гидрораспределитель управляет движением выходного  звена гидродвигателя путём перенаправления потоков рабочей жидкости.

     

     

     Рис. 5. Простейшая гидросхема

     На  рис. 5 показана простейшая гидросхема. В показанном положении распределителя (Р) жидкость от насоса (Н) к гидроцилиндру (Ц) не поступает, и идёт на слив в гидробак (Б) через предохранительный клапан (КП). Если оператор перемещает ручку гидрораспределителя таким образом, что запорно-регулирующий элемент смещается в положение 1, то рабочая жидкость поступает в поршневую полость гидроцилиндра и поршень движется вправо, а жидкость из штоковой полости гидроцилиндра идёт на слив (направления движения рабочей жидкости через распределитель указаны стрелками). Если оператор возвращает ручку гидрораспределителя в исходное положение, то поршень гидроцилиндра останавливается, и рабочая жидкость опять идёт на слив в бак. Чтобы поршень гидроцилиндра начал движение влево, оператору необходимо переместить ручку распределителя таким образом, чтобы запорно-регулирующий элемент сместился в положение 2.