Опыты и методы открытия электрона

3.4 Метод визуализации  Комптона:

Большую роль в укреплении мысли о реальности электрона сыграло открытие Ч.Т.Р. Вильсоном эффекта конденсации водяных паров на ионах, приведшее к возможности фотографирования треков частиц.

Рассказывают, что А. Комптон на лекции никак не мог убедить скептически настроенного слушателя в реальности существования микрочастиц. Тот твердил, что поверит, только увидев их воочию.

 Тогда Комптон показал  фотографию с треком α-частицы, рядом с которым был отпечаток  пальца. «Знаете ли вы, что это  такое?» — спросил Комптон. «Палец»,—  ответил слушатель. «В таком случае,—  заявил торжественно Комптон,—  эта светящаяся полоса и есть  частица».

 Фотографии треков  электронов не только свидетельствовали  о реальности электронов. Они  подтверждали предположение о  малости размеров электронов  и позволяли сравнить с опытом  результаты теоретических расчетов, в которых фигурировал радиус  электрона. Опыты, начало которым  было положено Ленардом при  исследовании проникающей способности  катодных лучей, показали, что очень  быстрые электроны, выбрасываемые  радиоактивными веществами, дают  треки в газе в виде прямых  линий. Длина трека пропорциональна  энергии электрона. Фотографии треков  α-частиц большой энергии показывают, что треки состоят из большого  числа точек. Каждая точка —  водяная капелька, возникающая на  ионе, который образуется в результате  столкновения электрона с атомом. Зная размеры атома и их  концентрацию, мы можем вычислить  число атомов, сквозь которые  должна пройти α-частица на  данном расстоянии. Простои расчет  показывает, что α-частица должна  пройти примерно 300 атомов, прежде  чем она встретит на пути  один из электронов, составляющих  оболочку атома, и произведет  ионизацию.

Этот факт убедительно свидетельствует о том, что объем электронов составляет ничтожно малую долю объема атома. Трек электрона, имеющего малую энергию, искривлен, следовательно, медленный электрон отклоняется внутриатомным полем. Он производит на своем пути больше актов ионизации.

Из теории рассеяния можно получить данные для оценки углов отклонения в зависимости, от энергии электронов. Эти данные хорошо подтверждаются при анализе реальных треков, Совпадение теории с экспериментом укрепило представление об электроне, как мельчайшей частице вещества.

                                            Заключение:

Измерение элементарного электрического заряда открыло возможность точного определения ряда важнейших физических констант.Знание величины е автоматически дает возможность определить значение фундаментальной константы — постоянной Авогадро. До опытов Милликена существовали лишь грубые оценки постоянной Авогадро, которые давались кинетической теорией газов. Эти оценки опирались на вычисления среднего радиуса молекулы воздуха и колебались в довольно широких пределах от 2.1023 до 20.1023 1/моль.

Допустим, что нам известен заряд Q, прошедший через раствор электролита, и количество вещества М, которое отложилось на электроде. Тогда, если заряд иона равен Ze0 и масса его m0, выполняется равенство

Если масса отложившегося вещества равна одному молю,  

то Q = F— постоянной Фарадея, причем F = N0e, откуда:

Очевидно, что точность определения постоянной Авогадро задается точностью, с которой измеряется заряд электрона. Практика потребовала увеличения точности определения фундаментальных констант, и это явилось одним из стимулов к продолжению совершенствования методики измерений кванта электрического заряда. Работа эта, носящая уже чисто метрологический характер, продолжается до сих пор.

Наиболее точными в настоящее время являются значения:

е = (4,8029±0,0005) 10-10. ед. заряда СГСЕ;

N0= (6,0230±0,0005) 1023 1/моль.

Зная No, можно определить число молекул газа в 1 см3, поскольку объем, занимаемый 1 молем газа, представляет собой уже известную постоянную величину.

Знание числа молекул газа в 1 см3 дало в свою очередь возможность определить среднюю кинетическую энергию теплового движения молекулы. Наконец, по заряду электрона можно определить постоянную Планка и постоянную Стефана-Больцмана в законе теплового излучения.