Патентный поиск и оценка объекта промышленной собственности

Изм.

Лист

№ докум.

Подпись

Дата

Лист

2

ТГТУ.140106.021 ПЗ

Изм.

Лист

№ докум.

Подпись

Дата

Лист

ТГТУ.140106.021 ПЗ

Министерство образования и  науки Российской Федерации

Федеральное государственное бюджетное  образовательное учреждение  
высшего профессионального образования

«ТАМБОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ  УНИВЕРСИТЕТ»

 

Кафедра «Гидравлика и теплотехника»

 

УТВЕРЖДАЮ

Зав. кафедрой

Н.П. Жуков

подпись, инициалы, фамилия

«___» _____________________ 2013 г.

 

 

ПОЯСНИТЕЛЬНАЯ ЗАПИСКА

 

к курсовой работе   «Патентоведение и оценка интеллектуальной собственности» 

наименование учебной дисциплины

на тему:    «Патентный поиск и оценка объекта промышленной собственности». 

 

Автор работы      М.Ю. Балясников                Группа СЭП-41

подпись, дата, инициалы, фамилия

 

Направление  140106 – «Энергообеспечение предприятий» 

номер, наименование

 

Обозначение курсовой работы   ТГТУ. 140106.021 ДЭ 

Обозначение титульного листа к курсовой работе  ТГТУ. 140106.021 ТЭ–ТЛ 

Руководитель  работы  Н.Ф. Майникова

подпись, дата                                             инициалы, фамилия

 

Работа защищена   Оценка 

дата

 

Члены комиссии: 

подпись, дата                                             инициалы, фамилия

 

подпись, дата                                             инициалы, фамилия

 

подпись, дата                                             инициалы, фамилия

Нормоконтролер:  Н.Ф. Майникова

подпись, дата                                             инициалы, фамилия

 

Тамбов  2013 г. 

 

Изм.

Лист

№ докум.

Подп.

Дата

Лист

1

ТГТУ. 140106. 021 ДЭ - ПЗ

 Разраб.

Балясников

 Провер.

Майникова

 

 

 

 Н. Контр.

 

 Утверд.

Жуков

 

Патентный поиск и оценка объекта  промышленной собственности

Лит.

 

Листов

 

73

ГиТ, гр. СЭП-41

СОДЕРЖАНИЕ

 

 

ВВЕДЕНИЕ………………………………………………………………….	2
1. Описание объекта промышленной собственности…………………….	3
2. Определение классификационных индексов по МПК………………...	11
3. Регламент патентного поиска…………………………………………...	18
4. Научная и техническая литература по теме…………………………....	19
5. Источники патентной документации…………………………………...	20
6. Объект промышленной собственности…………………………………	22
7. Прототип объекта промышленной  собственности…………………….	36
8. Аналог объекта промышленной  собственности………………………..	44
9. Оценка стоимости объекта интеллектуальной  собственности………..	53
ЗАКЛЮЧЕНИЕ……………………..............................................................	66
СПИСОК ИСПОЛЬЗУЕМОЙ ЛИТЕРАТУРЫ….………………………...	67
Приложения………………………………………………………………....	71
Приложение А. – Международные цифровые коды для идентификации библиографических данных………………………………………………..	71
Приложение Б. – Алгоритм поиска по разделам МПК (8 редакция)……	72
Приложение В. – Алгоритм поиска по «Реестру изобретений РФ»……..	73

 

ВВЕДЕНИЕ

 

Одной из важнейших отраслей современного российского  законодательства является институт патентного права. Патентное право регулирует личные неимущественные и имущественные  отношения, возникающие в связи  с созданием и использованием изобретений, полезных моделей и  промышленных образцов. [1]

Главная задача авторского права и промышленной собственности (интеллектуальной собственности) - защита прав авторов и патентообладателей и пресечение недобросовестной конкуренции. [2]

Система патентования способствует технологическому развитию путем стимулирования создания новых технологий и обеспечения  условий для промышленного применения. Получение изобретателем патента  на изобретение означает фактическое  закрепление за ним исключительных прав на его коммерческое использование. Таким образом, изобретатель, во-первых, получает возможность компенсировать свои затраты на произведенные исследования и разработки, а во-вторых, ограждает  себя от неправомерного использования  изобретения третьими лицами. [1]

 

1. Описание объекта промышленной собственности

 

В экспериментальной  теплофизике различают две большие  группы методов определения теплофизических  свойств: стационарные и нестационарные [3 – 5]. Определение теплофизических свойств стационарным методом основано на том, что тепловой поток, проходящий через исследуемое тело во время проведения измерений, сохраняется постоянным по величине и направлению. Существующие стационарные методы [3, 5 – 8] отличаются друг от друга способами учета и компенсации потерь, формами и размерами исследуемых образцов, размещением нагревателей, конструкцией измерительных ячеек и зондов, приемами фиксирования и обработки измерительной информации.

Стационарные методы практически не пригодны для определения теплофизических свойств материалов и изделий без нарушения их целостности. Серьезными недостатками стационарных методов являются большая продолжительность экспериментов, необходимость использования специально подготовленных образцов и возможность определения в процессе эксперименте только одного теплофизического свойства – коэффициента теплопроводности [4, 9 – 11].

Методы  определения теплофизических свойств материалов, основанные на закономерностях нестационарного потока тепла [4, 6 , 11 – 19], можно разделить на группы:

а) методы регулярного режима;

б) методы, основанные на определении параметров нестационарного температурного поля на начальной стадии его развития.

Различают регулярные режимы первого, второго и третьего рода. Общая  теория методов регулярного режима разработана Кондратьевым Г.М. [2, 3] и  его учениками. Основными недостатками методов регулярного режима являются: продолжительность эксперимента; возможность проведения эксперимента на специально подготовленных образцах определенной формы. 3

 Последнее затрудняет применение этих методов для неразрушающего контроля теплофизических характеристик материалов.

Наиболее  приемлемыми для оперативного неразрушающего контроля теплофизических свойств материалов и изделий являются методы измерения, основанные на определении параметров нестационарного температурного поля на начальной стадии процесса теплопроводности, в которых исследуемый образец моделируется в виде полуограниченного тела. Рассмотрим эти методы, останавливаясь, в основном, на тех работах, где определяются теплофизические свойства без нарушения целостности и эксплуатационных характеристик исследуемых материалов.

Неразрушающие методы определения теплофизических  характеристик представлены в работах  [4, 19]. Они включают в себя методы: кратковременного линейного источника тепла, кратковременного плоского источника тепла, постоянного линейного, цилиндрического и плоского источников тепла, мгновенного источника тепла, шарового зонда, неограниченного эталона и др. Из них наиболее актуальными для неразрушающего контроля теплофизических свойств материалов являются те, в которых измерение параметров осуществляется при постоянной, близкой к комнатной, температуре. Отличительной чертой этих методов является то, что они не требуют изготовления образцов строго заданной формы и размеров, а подготовка к эксперименту заключается только в небольшой обработке ограниченного участка поверхности исследуемого образца, на который помещается измерительное устройство – зонд. С помощью зонда воздействуют тепловым потоком на исследуемое тело, снимают информацию о тепловом процессе, и на ее основе по заданному алгоритму отыскивают значения теплофизических характеристик.

Применительно к НК комплекса теплофизических  характеристик, широкое применение нашли методы, основанные на импульсном теплово 4

м воздействии  от линейного источника тепла. В  этом случае идеальный объект контроля представляет собой полубесконечное в тепловом отношении тело, ограниченное плоскостью, на поверхности которого помещены линейный источник тепла и датчик температуры. Если нагреватель выделяет импульс тепловой энергии, то для данной системы будет справедлива следующая (1.1)

математическая модель температурного поля[7]:

 

где τ –  текущее время от момента подачи теплового импульса; r – расстояние от нагревателя до точки контроля; λ, a – коэффициенты теплопроводности и температуропроводности материала.

Несмотря  на простоту одноимпульсной модели и  математического описания температурного поля, в явном виде она трудно реализуема на практике из-за малых величин (порядка единиц градусов) избыточных температур в точке контроля. Для увеличения температуры тепловое воздействие осуществляют серией импульсов. Все эти методы базируются на соотношении (1.1), из которого в зависимости от закона подачи импульсов, выбранной схемы контроля температурно-временной зависимости в заданных точках тепловой системы, по принципу суперпозиций, получают расчетные соотношения для определения теплофизических характеристик. Общими недостатками данной группы методов является то, что в них практически не рассматривается влияние конечности размеров нагревателя, его собственной теплоемкости, теплоемкости теплоприемников, недостаточно полно используется измерительная информация, полученная в результате теплофизического эксперимента (предполагается использование только отдельных точек термограмм), довольно узкий диапазон контроля теплофизических характеристик.

Анализ импульсных методов показывает, что в их основу положены модели температурного поля, которые адекватны  только идеальным физическим моделям. Поэтому, реализация их на практике приводит к существенной методической погрешности. В ряде случаев эта погрешность  5

устраняется ценой сужения диапазона  за счет проведения относительных измерений на исследуемом и эталонном материалах. Отмечена тенденция создания методов со сложными алгоритмами управления тепловым воздействием и измерениями для получения простых расчетных формул. Однако, их использование вызывает трудности при реализации и снижает достоверность конечных результатов.

Современные теплофизические методы и приборы  основаны на том, что искомое теплофизическое  свойство проявляется через температурный  отклик исследуемого образца на внешнее  тепловое воздействие, которому этот образец  подвергается в ходе специально организованного эксперимента [5].

При создании методов и устройств  измерения температурозависимых теплофизических свойств главные затруднения вызывает выбор такого изотермического сечения, в котором можно с достаточной степенью точности определить температурный градиент и проникающий удельный тепловой поток. При этом структура температурного отклика существенно зависит от геометрии тела, вида теплового воздействия, а также от стадии теплового процесса, вызванного этим воздействием. Поэтому при разработке методов определения ТФС практический интерес представляют только простейшие внутренние обратные задачи теории теплопроводности, которые приводят к явным аналитическим выражениям для коэффициентов теплопроводности, теплоемкости, температуропроводности, тепловой активности исследуемого материала, независимо связывающим их с тепловым воздействием, температурным полем и геометрией образца.

Характерной особенностью методов измерения  ТФС, основанных на регулярном тепловом режиме, является простота расчетных  формул. Математическая модель, описывающая  термограмму, чаще всего является линейной по параметрам или легко линеаризуется. Систематические погрешности учитываются  в виде независимых от времени  и простых по 6

форме поправок [10].

Необходимо  так же заметить, что пространственно-временной  характер температурного возмущения однозначно зависит от вида теплового воздействия  на исследуемое тело. Поэтому одним из классификационных признаков НК ТФС является вид теплового воздействия. Наибольшее применение находят следующие воздействия: изотермическое, постоянной мощности, монотонно изменяющейся мощности, импульсное, гармоническое и комбинированное [7].